可靠性試驗分析的降階積分法

由于非正態(tài)相關(guān)隨機(jī)變量可以轉(zhuǎn)化為正態(tài)獨立隨機(jī)變量，本章仍主要討論相互獨立的正態(tài)隨機(jī)變量情況的結(jié)構(gòu)的可靠性試驗靈敏度分析。

假設(shè)所研究問題包含的維基本變量相互獨立且均服從正態(tài)分布，，和分別為的均值與標(biāo)準(zhǔn)差。以表示極限狀態(tài)函數(shù)，則結(jié)構(gòu)的失效域。以表示基本變量的聯(lián)合概率密度函數(shù)，則結(jié)構(gòu)的失效概率如式所示。

首先利用式對變量進(jìn)行標(biāo)準(zhǔn)正態(tài)化

經(jīng)過上式變換后，即為所對應(yīng)的標(biāo)準(zhǔn)正態(tài)化向量。

一般的，式中聯(lián)合概率密度函數(shù)比較復(fù)雜，積分上下限也不明確，特別是在具有多隨機(jī)變量時，情況變得更復(fù)雜，使積分求解十分困難。利用獨立標(biāo)準(zhǔn)正態(tài)變量空間的幾個重要性質(zhì)，將隨機(jī)變量空間的坐標(biāo)軸通過下面的公式轉(zhuǎn)換成極坐標(biāo)形式后，原來復(fù)雜的積分形式變得比較簡潔而富有規(guī)律。

經(jīng)過坐標(biāo)轉(zhuǎn)換之后，為了求得具有個隨機(jī)變量的維正交標(biāo)準(zhǔn)正態(tài)空間中超球體域的積分精確值，文獻(xiàn)[1]采用歸納的方法，先討論低維變量空間的情況，再得出高維及維變量空間的積分形式。

3.1.1 單模式的降階積分法

3.1.1.1 二維隨機(jī)變量時可靠性試驗分析的降階積分法

對于相互獨立的二維隨機(jī)變量，標(biāo)準(zhǔn)正態(tài)化后得到，，通過式進(jìn)行極坐標(biāo)轉(zhuǎn)換聯(lián)合概率密度函數(shù)變?yōu)?/span>

把離散為，即，這樣就把整個坐標(biāo)空間分成個以原點為圓心、為射線角的扇形，它們與失效邊界的交點處的特征半徑記為，如圖5.1所示。記為獨立的二維標(biāo)準(zhǔn)正態(tài)變量空間中以原點為圓心、半徑為的圓形區(qū)域內(nèi)側(cè)的聯(lián)合概率密度函數(shù)的積分（以下類同），則有[1]

圖5.1 單模式的降階積分法示意圖

相應(yīng)的，記為在上述區(qū)域外側(cè)的概率積分（以下類同），有

假設(shè)結(jié)構(gòu)的失效域為超球外側(cè)的區(qū)域，則結(jié)構(gòu)的失效概率如式所示。

其中表示第個微元體對應(yīng)的結(jié)構(gòu)的失效概率，以下類同。

若結(jié)構(gòu)的失效域為超球內(nèi)側(cè)的區(qū)域，則結(jié)構(gòu)的失效概率如式所示。

為描述方便起見，下面均假定結(jié)構(gòu)的失效域為超球體外側(cè)的區(qū)域，對于失效域為超球體內(nèi)側(cè)區(qū)域的情況可以由式類似地推得。

3.1.1.2 三維隨機(jī)變量時可靠性試驗分析的降階積分法

對于相互獨立的三維變量，標(biāo)準(zhǔn)正態(tài)化后得到，，通過式進(jìn)行極坐標(biāo)轉(zhuǎn)換后聯(lián)合概率密度函數(shù)變?yōu)?/span>

與二維的情況類似，把、離散為、，即、，這樣就把三維空間劃分為個以原點為頂點的微棱錐，它們與失效面相交處的特征半徑記為記。則有

其中為標(biāo)準(zhǔn)正態(tài)分布變量的累積分布函數(shù)。

結(jié)構(gòu)的失效域為超球外側(cè)的區(qū)域時，結(jié)構(gòu)的失效概率如式所示。

其中為以為半徑的球的表面積，為以為高度的微棱錐在球面上部分的面積，可分別由式和式求得。

其中，、分別為角坐標(biāo)的起始與終了坐標(biāo)值。

3.1.1.3 其他維數(shù)隨機(jī)變量時可靠性試驗分析的降階積分法

(1) 當(dāng)變量維數(shù)為偶數(shù)時：

(2) 當(dāng)變量維數(shù)為奇數(shù)時：

對應(yīng)于可靠性試驗問題，超球體域外側(cè)為失效域時，結(jié)構(gòu)的失效概率為：

其中為以為半徑的超球的體積，為以為高度的微元體的體積。